Важнейшими типами взаимодействий атомного ядра с внеядерными полями являются электрическое монопольное, электрическое квадрупольное и магнитное дипольное взаимодействия. Электрическое монопольное взаимодействие представляет собой взаимодействие ядра с электростатическим полем, создаваемым в области ядра окружающими его электронами; оно приводит к возникновению в спектре поглощения сдвига линии d (рис. 4, б), если источник и поглотитель химически не тождественны или если распределение электрического заряда в ядре неодинаково в основном и возбуждённом состояниях (см. Изомерия атомных ядер). Этот т. н. изомерный или химический сдвиг пропорционален электронной плотности в области ядра, и его величина является важной характеристикой химической связи атомов в твёрдых телах (см. Кристаллохимия). По величине этого сдвига можно судить об ионном и ковалентном характере химической связи, об эффективных зарядах атомов в химических соединениях, об электроотрицательности атомов, входящих в состав молекул, и т.д. Исследование химических сдвигов позволяет также получать сведения о распределении заряда в атомных ядрах.

  Электрическое квадрупольное взаимодействие — взаимодействие квадрупольного момента ядра с неоднородным электрическим полем приводит к расщеплению ядерных уровней, в результате чего в спектрах поглощения наблюдается не одна, а несколько линий. Например, для ядер ⁵⁷Fe, ¹¹⁹Sn и ¹²⁵Te в спектрах поглощения наблюдаются две линии (квадрупольный дублет, рис. 4, в). Разность энергии между компонентами дублета D пропорциональна произведению квадрупольного момента ядра на градиент электрического поля в области ядра. Т. к. величина градиента электрического поля является характеристикой симметрии зарядов, окружающих ядро в твёрдом теле, то исследование квадрупольного взаимодействия позволяет получить информацию об электронных конфигурациях атомов и ионов, об особенностях структуры твёрдых тел, а также о квадрупольных моментах атомных ядер.

  Магнитное дипольное сверхтонкое взаимодействие обычно наблюдается в магнитоупорядоченных (ферро-, антиферро-, ферримагнитных) веществах, в которых на ядра атомов действуют сильные магнитные поля Н, достигающие величины »10⁶ э (см. Магнетизм, Ферромагнетизм и др.). Энергия магнитного дипольного взаимодействия пропорциональна произведению магнитного момента ядра на Н и зависит от ориентации магнитного поля. Поэтому магнитное дипольное взаимодействие приводит к расщеплению основного и возбуждённых уровней ядер, в результате чего в спектре поглощения наблюдаются несколько линий, число которых соответствует числу возможных g-переходов между магнитными подуровнями основного и возбуждённых состояний (см. Зеемана эффект). Например, для ядра ⁵⁷Fe число таких переходов равно 6 (рис. 4, г). По расстоянию между компонентами магнитной сверхтонкой структуры можно определить напряжённость магнитного поля, действующего на ядро в твёрдом теле. Величины этих полей очень чувствительны к особенностям электронной структуры твёрдого тела, к составу магнитных материалов, поэтому исследование магнитной сверхтонкой структуры широко используется для изучения магнитных свойств кристаллов.

  Важной для физики твёрдого тела характеристикой М. э. является также его вероятность. Измерение вероятности М. э. и её зависимости от температуры позволяет получить сведения об особенностях взаимодействия атомов в твёрдых телах и о колебаниях атомов в кристаллической решётке. Измерения, в которых используется М. э., отличаются высокой избирательностью, т.к. в каждом эксперименте резонансное поглощение наблюдается только для ядер одного сорта. Эта особенность метода позволяет эффективно использовать М. э. в тех случаях, когда атомы, на ядрах которых наблюдается М. э., входят в состав твёрдых тел в виде примесей. М. э. успешно используется для исследования электронных состояний примесных атомов в металлах и полупроводниках и для изучения особенностей колебаний примесных атомов в кристаллах.

  М. э. находит также применение в биологии (например, исследование электронной структуры гемоглобина), в геологической разведке (экспресс-анализ руд), для целей химического анализа, для измерения скоростей и вибраций и т.п. М. э. наблюдался для 73 изотопов 41 элемента; самым лёгким среди них является ⁴⁰K, самым тяжёлым — ²⁴³At.

  Лит.: Эффект Мессбауэра. Сб. ст., под ред. Ю. Кагана, М., 1962; Мёссбауэр Р., Эффект RK и его значение для точных измерений, в сборнике: Наука и человечество, М., 1962; Фрауэнфельдер Г., Эффект Мёссбауэра, пер. с англ., М., 1964; Вертхейм Г., Эффект Мёссбауэра, пер. с англ., М., 1966; Шпинель В. С., Резонанс гамма-лучей в кристаллах, М., 1969; Химические применения мессбауэровской спектроскопии, пер. с англ., под ред. В. И. Гольданского [и др.], М., 1970; Эффект Мессбауэра. Сб. переводов статей, под ред. Н. А. Бургова и В. В. Скляревского, пер. с англ., нем., М., 1969.

  Н. Н. Делягин.

Рис. 3. Упрощённая схема мёссбауэровского спектрометра; источник g-квантов с помощью механического или электродинамического устройства приводится в возвратно-поступательное движение со скоростью v относительно поглотителя. С помощью детектора g-излучения измеряется зависимость от скорости v интенсивности потока g-квантов, прошедших через поглотитель.

Рис. 4. Спектры мессбауэровского резонансного поглощения g-квантов: I — интенсивность потока g-квантов, прошедших через поглотитель, v — скорость движения источника g-квантов; а — одиночные линии испускания и поглощения, не смещенные друг относительно друга при v = 0; б — изомерный или химический сдвиг линии. Сдвиг d пропорционален электронной плотности в области ядра и меняется в зависимости от особенностей химической связи атомов в твёрдом теле; в — квадрупольный дублет, наблюдаемый для изотопов ⁵⁷Fe, ¹¹⁹Sn, ¹²⁵Te и др. Величина расщепления D пропорциональна градиенту электрического поля в области ядра: г — магнитная сверхтонкая структура, наблюдаемая в спектрах поглощения для магнитоупорядоченных материалов. Расстояние между компонентами структуры пропорционально напряжённости магнитного поля, действующего на ядра атомов в твёрдом теле.

Рис. 1. Схематическое изображение процессов излучения и резонансного поглощения g-квантов; излучающее и поглощающее ядра одинаковы, поэтому энергии их возбуждённых состояний E' и E'' равны.

Рис. 2. Смещение линий испускания и поглощения относительно энергии E g-перехода; Г — ширины линий.