Параметр потока отказов

Пара'метр пото'ка отка'зов, показатель надёжности ремонтируемых технических устройств. Характеризует среднее количество отказов ремонтируемого устройства в единицу времени; зависит от времени.

Параметр удара

Пара'метр уда'ра, прицельное расстояние, прицельный параметр, в классической теории рассеяния частиц — расстояние между рассеивающим силовым центром и линией первоначального движения рассеивающейся частицы.

Параметрит

Параметри'т (от пара... и греч. métга — матка), воспаление тазовой клетчатки, расположенной около матки. Вызывается чаще всего стафило- и стрептококками, кишечной палочкой, которые проникают в клетчатку из шейки матки (при абортах, особенно внебольничных), из её тела (после осложнённых родов), реже из др. органов (прямая кишка, мочевой пузырь). П. начинается на 2-й неделе послеродового или послеабортного периодов общим недомоганием, слабостью, ознобом, повышением температуры до 38—39 °С, небольшими болями внизу живота. Возникающий в клетчатке воспалительный инфильтрат доходит до стенок малого таза. Через 1—2 недели, как правило, происходит рассасывание инфильтрата. Нагноение наблюдается редко.

  Лечение в острой стадии: покой, холод на низ живота, антибиотики, противовоспалительные средства; в хронической стадии для рассасывания инфильтрата — физиотерапевтические процедуры. Профилактика— предупреждение занесения инфекции во время родов и абортов, борьба с незаконными абортами.

  Лит.: Бартельс А. В., Послеродовые инфекционные заболевания, М., 1973.

  А. П. Кирюгценков.

Параметрические генераторы света

Параметри'ческие генера'торы све'та, источники когерентного оптического излучения, основным элементом которых является нелинейный кристалл, в котором мощная световая волна фиксированной частоты параметрически возбуждает световые волны меньшей частоты. Частоты параметрически возбуждаемых волн определяются дисперсией света в кристалле. Изменение дисперсии среды, т. е. величины n, позволяет управлять частотой волн, излучаемых П. г. с.

  П. г. с. предложен в 1962 С. А. Ахмановым и Р. В. Хохловым (СССР). В 1965 были созданы первые П. г. с. Джорджмейном и Миллером (США) и несколько позднее Ахмановым и Хохловым с сотрудниками. Световая волна большой интенсивности (волна накачки), распространяясь в кристалле, модулирует его диэлектрическую проницаемость e (см. Нелинейная оптика). Если поле волны накачки: Е_н = Е_ноsin (w_нt— к_нх + j_н) (к_н = w_н/u_н — волновое число, j_н — начальная фаза), диэлектрическая проницаемость e изменяется по закону бегущей волны: e = e[1 +m sin (w_нt + к_нх + j_н], где m = 4pcЕ_н0/e называется глубиной модуляции диэлектрической проницаемости, c— величина, характеризующая нелинейные свойства кристалла. У входной грани (х = 0) кристалла с переменной во времени диэлектрической проницаемостью e возбуждаются электромагнитные колебания с частотами w₁ и w₂ и фазами j₁, j₂, связанными соотношениями: w₁ +w₂ = w_н и j₁+ j₂ = j_н, аналогично параметрическому возбуждению колебаний в двухконтурной системе (см. Параметрическое возбуждение и усиление электрических колебаний). Колебания с частотами w₁, w₂ распространяются внутри кристалла в виде двух световых волн. Волна накачки отдаёт им свою энергию на всём пути их распространения, если выполняется соотношение между фазами:

  j_н (х) = j₁(х) + j₂(х) + p/2. (1)

  Это соответствует условию фазового синхронизма:

  к₁ + к₂ = к_н. (2)

  Соотношение (2) означает, что волновые векторы волны накачки к_н и возбуждённых волн k₁ и k₂ образуют замкнутый треугольник. Из (2) следует условие для показателей преломления кристалла на частотах w_н, w₁, w₂: n (w_н) ³ n (w₂)+ [n (w₁) — n (w₂)] w₁/w_н.

  При фазовом синхронизме амплитуды возбуждаемых волн по мере их распространения в кристалле непрерывно увеличиваются:

 

, (3)

  где d — коэффициент затухания волны в обычной (линейной) среде. Очевидно, параметрическое возбуждение происходит, если поле накачки превышает порог: 

. В среде с нормальной дисперсией, когда показатель преломления n увеличивается с ростом частоты w, синхронное взаимодействие волн неосуществимо (рис. 1). Однако в анизотропных кристаллах, в которых могут распространяться два типа волн (обыкновенная и необыкновенная), условие фазового синхронизма может быть осуществлено, если использовать зависимость показателя преломления не только от частоты, но и от поляризации волны и направления распространения. Например, в одноосном отрицательном кристалле (см. Кристаллооптика) показатель преломления обыкновенной волны n больше показателя преломления необыкновенной волны n_e, который зависит от направления распространения волны относительно оптической оси кристалла. Если волновые векторы параллельны друг другу, то условию фазового синхронизма соответствует определённое направление, вдоль которого:

  2n_e (w_н, J_с) = n(w₁) + n(w_н—w₁),

  2n_e (w_н,J_с) = n(w₂) + n_e (w_н—w₂). (4)

  Угол J_с относительно оптической оси кристалла называется углом синхронизма, является функцией частот накачки и одной из возбуждаемых волн. Изменяя направление распространения накачки относительно оптической оси (поворачивая кристалл), можно плавно перестраивать частоту П. г. с. (рис. 2). Существуют и др. способы перестройки частоты П. г. с., связанные с зависимостью показателя преломления n от температуры, внешнего электрического поля и т.д.

  Для увеличения мощности П. г. с. кристалл помещают внутри открытого резонатора, благодаря чему волны пробегают кристалл многократно за время действия накачки (увеличивается эффективная длина кристалла, рис. 3). Перестройка частоты такого резонаторного П. г. с. происходит небольшими скачками, определяемыми разностью частот, соответствующих продольным модам резонатора. Плавную перестройку можно осуществить, комбинируя повороты кристалла с изменением параметров резонатора.