Кюри' — Ве'йса зако'н, температурная зависимость удельной магнитной восприимчивости c парамагнетиков, имеющая вид

  c = С' /(Т-D), (1)

  где C' и D — константы вещества (П. Вейс, 1907). Формула (1) достаточно хорошо описывает экспериментальную зависимость c от температуры Т в большинстве случаев парамагнетизма ионов в кристаллах, а также в кристаллах, обладающих атомным магнитным порядком, при Т > Q (выше точки Кюри или Нееля). Во многих случаях постоянная C' практически совпадает с постоянной С в Кюри законе для магнитных ионов данного вида. Постоянная

  Магнитная восприимчивость парамагнетиков, становящихся при низких температурах ферромагнетиками, описывается формулой (1) с положительным значением D, близким к значению температуры Кюри Q (см. Кюри точка). Для веществ, переходящих при низких температурах в антиферромагнитное состояние, в большинстве случаев D отрицательна и только по порядку величины согласуется со значением температуры Нееля T_N (см. Нееля точка).

  К. — В. з. применим также к сегнетоэлектрикам. При температурах T>>Q (где Q — температура Кюри сегнетоэлектрика) диэлектрическая проницаемость e = В/(Т — Q), где В — константа вещества.

Кюри', внесистемная единица активности нуклида в радиоактивном источнике (активности изотопа). Названа в честь французских учёных П. Кюри и М. Склодовской-Кюри. Сокращённое обозначение: русское — кюри, международное — Ci. Была определена первоначально (1910) как количество радона (эманации радия), находящегося в радиоактивном равновесии с радием массой 1 г. Количество радона, соответствующее 1 К., имеет массу 6,51×10^-6 г и содержит 1,78×10¹⁶ атомов. Измерения скорости распада радона с активностью 1 К. дали 3,7×10¹⁰ распадов в секунду. Уточнение экспериментальных данных привело позднее к отказу от связи К. с количеством радона. К. — активность любого нуклида, в котором происходит 3,700×10¹⁰ актов распада в 1 сек.

Кюри' зако'н, температурная зависимость удельной магнитной восприимчивости c некоторых парамагнетиков, имеющая вид

c = С/Т, (1)

где Т — абсолютная температура, С — константа вещества (константа Кюри). Установлен П. Кюри в 1895. К. з. подчиняются газы (кислород O₂, окись азота NO), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие растворы парамагнитных солей редкоземельных элементов и некоторые парамагнитные соли в кристаллическом состоянии (у таких солей между ионами — носителями магнитного момента m расположены препятствующие их взаимодействию группы атомов, лишённые момента, например молекулы кристаллизационной воды, аммиака и др.). Классическая теория К. з. основана на статистическом рассмотрении свойств системы («газа») слабо взаимодействующих атомов, молекул или ионов, имеющих магнитный дипольный момент. В отсутствие внешнего магнитного поля моменты m молекул ориентированы хаотически. В магнитном поле Н происходит ориентация моментов по полю, которой препятствует тепловое движение частиц. Статистический расчёт даёт для намагниченности единицы массы вещества в слабых магнитных полях при температуре Т величину М = Nm²H/3kT, где N — число молекул, k — Больцмана постоянная. Т. о.,

c = M/H = Nm²/3kT и C = Nm²/3k. (2)

  В сильных магнитных полях и при низких температурах тепловое движение не нарушает ориентацию магнитных моментов, намагниченность М стремится к величине Nm², т. е. к насыщению, и К. з. не имеет места. При заметном взаимодействии ионов — носителей магнитного момента между собой и с немагнитными ионами кристаллической решётки магнитная восприимчивость парамагнитных веществ подчиняется не К. з., а Кюри — Вейса закону.

  Квантовомеханический расчёт (Дж. Ван Флек, J. Н. Van Vleck, 1932) приводит к той же зависимости Х от Т для парамагнетиков, что и формула (1), К. з. применим также к парамагнетизму ядер. При отсутствии значит. взаимодействия между спинами ядер и электронов в атомах ядерная парамагнитная восприимчивость (на 1 моль) c_я = Nm²_{я, эфф} /3kT = С_я/Т, где m_{я, эфф} — эффективный магнитный момент ядра, С_я — ядерная константа Кюри.

  Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.

Кюри' (Curie) Ирен (1897—1956), французский физик; см. Жолио-Кюри И.

Кюри' при'нцип, постулат, позволяющий определить симметрию кристалла, находящегося под каким-либо внешним воздействием (механическим, электрическим и др.). Сформулирован французским физиком П. Кюри в 1894. Согласно К. п., кристалл под влиянием внешнего воздействия изменяет свою симметрию таким образом, что сохраняются лишь элементы симметрии, общие с элементами симметрии воздействия. К. п. становится очевидным, если представить, что на фигуру, обладающую симметрией кристалла, накладывается определённым образом другая фигура, имеющая симметрию воздействия. Получающаяся в результате такого наложения фигура сохраняет только элементы симметрии, общие для первоначальных фигур. Например, кубические кристаллы, не обладающие двойным лучепреломлением, будучи помещены в электрическом поле или в поле механических напряжений, приобретают более низкую симметрию и свойство двойного лучепреломления (см. Кристаллооптика, Симметрия кристалла). К. п. позволяет также определить изменение симметрии кристалла при фазовых переходах по симметрии возникших при этом новых физических свойств.

  Лит.: Най Дж., физические свойства кристаллов и их описание при помощи тензоров и матриц, пер. с англ., М., 1967.

  Н. В. Переломова.