Подвижно'й контрапу'нкт, вид полифонического изложения, характеризующийся перемещением голосов. Различают вертикально-подвижной контрапункт (например, голос, бывший верхним, становится нижним), горизонтально-подвижной контрапункт (голос вступает по отношению к др. голосу раньше или позже, чем при первом проведении) и вдвойне-подвижной контрапункт (сочетание вертикально-подвижного и горизонтально-подвижного контрапункта). См. Полифония .

Подвижно'й соста'в железнодорожный и автомобильный, транспортные средства любых категорий, приспособленные для передвижения по рельсовым путям или автомобильным дорогам; определяется в пределах отрасли, экономического района, страны и т.п. По роду работы П. с. делится на пассажирский, грузовой и специального назначения. К железнодорожному П. с. относятся локомотивы , моторные самодвижущиеся вагоны (см. Моторвагонный подвижной состав ), поезда метрополитенов, дизель-поезда , вагоны , трамваи и др. К железнодорожному П. с. специального назначения относятся машины для ремонта и содержания ж.-д. пути — путеукладчики, снегоуборщики, путерихтовщики и т.п., подъёмные краны на ж.-д. ходу, дрезины и др. средства. П. с. железных дорог характеризуется грузоподъёмностью, назначением вагонов, числом осей, видом тяги (тепловозная или электрическая), мощностью локомотивов. К автомобильному П. с. относятся легковые автомобили и грузовые автомобили всех категорий, прицепы и полуприцепы, автобусы , и автомобили специального назначения (пожарные, санитарные, ремонтные и т.п.). Автомобильный П. с. характеризуется грузоподъёмностью (грузовой П. с.) или пассажировместимостью, количеством осей (в т. ч. ведущих), видом двигателя (дизельный или карбюраторный) и т.д.

  Понятие П. с. отражает качественную характеристику транспортных средств. Их количественная характеристика определяется понятиями автомобильный парк , вагонный парк , локомотивный парк .

  Лит.: Подвижной состав и тяговое хозяйство железных дорог, М., 1971; Кленников В. М., Ильин Н. М., Автомобиль, 4 изд., М., 1973.

  Н. И. Шинкарёв.

Подви'жность ио'нов и электро'нов,

  1) в газе и низкотемпературной плазме — отношение средней скорости u направленного (в результате действия электрического поля) движения электронов или ионов к напряжённости электрического поля Е: m = u/E. Зависимость u от Е в принципе даётся решением кинетического уравнения Больцмана . Однако не только решение, но даже точное написание этого уравнения связано со значительными трудностями, обусловленными разнообразием элементарных процессов, в которых участвуют ионы и электроны. Поэтому обычно П. и. и э. теоретически рассчитывают приближённо, вводя упрощающие допущения. Подвижность ионов (m_и ) и электронов (m_эл ) исследуют раздельно, т.к. элементарные процессы, определяющие движение тех и других, различны. Для электронов существенно, что вследствие малости их массы они при упругих столкновениях теряют лишь незначительную часть энергии. Поэтому даже в слабых полях появление у них направленного движения (накладывающегося на тепловое — хаотическое) приводит к тому, что их средняя энергия намного превышает энергию тяжёлых нейтральных атомов и молекул. Теоретически П. и. и э. впервые проанализировал в 1903 П. Ланжевен . Впоследствии были развиты более строгие и сложные теории, описывающие зависимость u от Е. Первым измерил m_эл английский физик Дж. Таунсенд, изучая диффузию пучка электронов, движущихся в электрическом поле, и смещение этого пучка в магнитном поле. Наиболее точные данные о зависимости u от Е приведены на рис. 1 . Приближённые значения m_эл получают при измерении концентрации и подвижности электронов (а также Е ) в положительном столбе электрического разряда в газе .

  Подвижность ионов, движущихся в постороннем газе, удовлетворительно описывается теорией Ланжевена, согласно которой в одном и том же газе она зависит только от массы иона (рис. 2 ). Основной процесс, определяющий m ионов в их собственном газе, — перезарядка ионов . Пройдя длину свободного пробега перезарядки, ион обменивается зарядом с нейтральной частицей, а вновь возникший ион «стартует» с начальной скоростью, близкой к тепловой (т. н. «эстафетный» механизм движения ионов). В сильных полях при этом u » (Е/р )^1/2 , где р — давление газа, приведённое к 0°C. Развитие этой теории позволило учесть и собственное тепловое движение нейтральных атомов (молекул). В предельно слабых полях теория предсказывает, а эксперимент подтверждает линейную зависимость u ионов от Е.

  П. и. и э. связана с коэффициентом диффузии D формулой Эйнштейна: D/m = kT/e, где Т — абсолютная температура заряженных частиц в предположении, что они подчиняются Максвелла распределению (в смеси разных заряженных и нейтральных частиц их средние энергии и, следовательно, температуры могут быть различны — свойство «неизотермичности» такой смеси); k — Больцмана постоянная ; е — заряд электрона.

  2) Подвижность ионов в растворах U = Fu, где F — Фарадея число , u — скорость иона в см/сек при напряжённости электрического поля в 1 в/см. Величина U зависит от природы иона, а также от температуры, диэлектрической проницаемости , вязкости и концентрации раствора.

  Л. А. Сена.

Рис. 1. Зависимость скорости и направленного (по электрическому полю Е) движения электронов в различных газах от отношения E/p, где р — приведённое к 0 °С давление газа.

Рис. 2. Зависимость подвижности ионов m от их массы M_i .